Электростатика
10 Ноября 2009, автор: пользователь скрыл имя
Описание работы
Лекции
Файлы: 21 файл
01.DOC
— 1,001.00 Кб (Просмотреть файл, Скачать файл)02.DOC
— 445.50 Кб (Просмотреть файл, Скачать файл)03.DOC
— 510.50 Кб (Просмотреть файл, Скачать файл)04.DOC
— 202.00 Кб (Просмотреть файл, Скачать файл)05.DOC
— 210.00 Кб (Просмотреть файл, Скачать файл)07.DOC
— 132.00 Кб (Просмотреть файл, Скачать файл)08.DOC
— 152.00 Кб (Просмотреть файл, Скачать файл)10.DOC
— 773.50 Кб (Просмотреть файл, Скачать файл)11.DOC
— 541.00 Кб (Просмотреть файл, Скачать файл)12.DOC
— 91.50 Кб (Просмотреть файл, Скачать файл)14.DOC
— 158.00 Кб (Скачать файл)Пример 2. Дана плоская рамка ,площадью S,ток I, n-нормаль ,в произвольном магнитном поле индукции B. Найти силу и момент сил, действующ. на рамку.
n B dl=dr ; ds=dsn =1/2[r*dl]
S r
I
dl
dF=I*[dl*B];
F=0, т.е.результирующая сила ,действующая на рамку равна 0.
Рассмотрим момент сил ,действ.на рамку. Z M=[r*F]
Введём магнитный момент рамки с током:m=I*S=I*s*n; M=[m*B]
3.3 Векторный (магнитный) потенциал.
Т.к. для электрического поля E (r )= -grad j(r)
Аналог для
магнитного поля: Закон Био-Савара для
линейных токов:
S-площадка, перпендикулярная направлению тока. Запишем закон Био-Савара для объёмного тока:
a-точки пространства вне тела, q- внутри тела.
Векторный потенциал в вакууме :
R a(" т. М)
Свойства векторного потенциала:
Фактически одно divA=0.
Из уравнения непрерывности:
Jn|s=0; Найдём divA в любой точке
divA=0
3.4 Докажем теорему Стокса(аналог Гауса) в магнитостатике для пустоты.
S,V
A
"точки М. В применении к D А запишем х-овую компоненту :
rotH = j –теорема Стокса в дифференциальной форме.
Запишем теперь в интегральной:
Направление обхода
контура и нормали определяется
правилом правого винта.
n
rota
dl
a