Исследование магнитного гистерезиса

Реферат: Исследование магнитного гистерезисаНазвание: Исследование магнитного гистерезиса

Раздел: Рефераты по физике

Тип: реферат  Добавлен 21:19:11 10 марта 2007 Похожие работы

Просмотров: 1914 Комментариев: 0 Оценило: 0 человек Средний  балл: 0.0 Оценка: неизвестно     Скачать

Общие сведения.

Все вещества при  рассмотрении их магнитных свойств  принято называть магнетиками, т.е. они способны под действием магнитного поля приобретать магнитный момент (намагничиваться).

По своим магнитным  свойствам магнетики подразделяются на три основные группы:

? диамагнетики;

? парамагнетики;

? ферромагнетики.

Количественной  характеристикой намагниченного состояния  вещества служит векторная величина – намагниченность J.

Рассмотрим каждую группу в отдельности.

Диамагнетики.

Диамагнетиками называются вещества, которые намагничиваются во внешнем магнитном поле в направлении, противоположном направлению вектора магнитной индукции поля.

К диамагнетикам  относятся вещества, магнитные моменты  атомов, молекул или ионов которых  в отсутствие внешнего магнитного поля равны нулю. Диамагнетиками являются инертные газы, молекулярный водород и азот, цинк, медь, золото, висмут, парафин и многие другие органические и неорганические соединения.

В случае отсутствия магнитного поля диамагнетик немагнитен, поскольку в данном случае магнитные моменты электронов взаимно компенсируются, и суммарный магнитный момент атома равен нулю.

Т.к. диамагнитный эффект обусловлен действием внешнего магнитного поля на электроны атомов вещества, то диамагнетизм свойственен всем веществам.

Следует отметить, что магнитная проницаемость  у диамагнетиков µ

Парамагнетики.

Наряду с диамагнитными  веществами существуют и парамагнитные  вещества, – вещества, намагничивающиеся  во внешнем магнитном поле по направлению  поля.

У парамагнитных веществ при отсутствии внешнего магнитного поля магнитные моменты электронов не компенсируют друг друга, и атомы (молекулы) парамагнетиков всегда обладают магнитным моментом. Однако вследствие теплового движения молекул их магнитные моменты ориентированы беспорядочно, поэтому парамагнитные вещества магнитными свойствами не обладают. При внесении парамагнетиков во внешнее магнитное поле устанавливается преимущественная ориентация магнитных моментов атомов по полю (полной ориентации препятствует тепловое движение атомов).

Таким образом, парамагнетик намагничивается, создавая собственное магнитное поле, совпадающее  по направлению с внешним полем  и усиливающее его.

При ослаблении внешнего магнитного поля до нуля ориентация магнитных моментов вследствие теплового движения нарушается и парамагнетик размагничивается.

Вот некоторые  парамагнитные вещества:

Алюминий µ=1,000023;

Воздух µ=1,00000038.

Ферромагнетики.

Особый класс  магнетиков образуют вещества, способные  обладать намагниченностью в отсутствии внешнего магнитного поля. По своему наиболее распространенному представлению (железу) их называют ферромагнетиками.

Ферромагнетиками  называются твердые вещества, обладающие при не слишком высоких температурах самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий – магнитного поля, деформации, изменения температуры.

Ферромагнетики  в отличие от слабомагнитных диа- и парамагнетиков являются сильномагнитными средами:

внутреннее магнитное  поле в них может в сотни и тысячи раз превосходить внешнее поле.

Большой вклад  в экспериментальное изучение свойств  ферромагнетиков внес А. Г. Столетов. В своей докторской диссертации  он исследовал зависимость намагниченности  мягкого железа от напряженности  магнитного поля. Предложенный им способ заключался в измерении магнитного потока в ферромагнитных кольцах при помощи баллистического гальванометра.

Ферромагнитные  материалы в большой или меньшей  степени обладают магнитной анизотропией, т.е. свойством намагничиваться с  различной степенью трудности в различных направлениях.

Магнитные свойства ферромагнитных материалов сохраняются  до тех пор, пока их температура не достигнет значения, называемого  точкой Кюри. При температурах выше точки Кюри ферромагнетик ведет  себя во внешнем магнитном поле как парамагнитное вещество. Он не только теряет свои ферромагнитные свойства, но у него изменяется теплоемкость, электропроводимость и некоторые другие физические характеристики.

Точка Кюри для  различных материалов различна:

? для железа +7700 С;

? для никеля +3650 С;

? для кобальта +11300 С.

При намагничивании ферромагнетиков происходит небольшое  изменение их линейных размеров, т.е. увеличение или уменьшение их длины  с одновременным уменьшением  или увеличением поперечного  сечения. Это явление называется магнитострикцией, оно зависит от строения кристаллической решетки ферромагнетика.

В чем же заключается  природа ферромагнетизма?

Согласно представлениям Вейсса (1865-1940), его описательной теории ферромагнетизма, ферромагнетики при  температурах ниже точки Кюри обладают спонтанной намагниченностью независимо от наличия внешнего намагничивающего поля. Однако это вносило некое противоречие, т.к. многие ферромагнитные материалы при температурах ниже точки Кюри не намагничены.

Для устранения этого противоречия Вейсс ввел гипотезу, согласно которой ферромагнетик ниже точки Кюри разбивается на большое число малых микроскопических (порядка 10-3 – 10-2 см.) областей – доменов, самопроизвольно намагниченных до насыщения.

При отсутствии внешнего магнитного поля магнитные моменты отдельных атомов ориентированы хаотически и компенсируют друг друга, поэтому результирующий магнитный момент ферромагнетика равен нулю, т.е. ферромагнетик не намагничен.

Внешнее магнитное  поле ориентирует по полю магнитные  моменты не отдельных атомов, как в парамагнетике, а целых областей спонтанной намагниченности. Поэтому с ростом H намагниченность J (рис. 1) и магнитная индукция B уже в слабых полях растет довольно быстро.

Показанное на рис.1 намагничивание такого образца (ферромагнетик) в магнитном поле, напряженность H которого медленно увеличивается, происходит за счет двух процессов: смещения границ доменов и вращения магнитных моментов доменов.

Процесс смешения границ доменов приводит к росту  размеров тех доменов, которые самопроизвольно намагничены в направлениях, близких к направлению вектора H.

Процесс вращения магнитных моментов доменов по направлению H играет основную роль только в области, близкой к насыщению (т.е. при H близких  к Hs ).

Существование доменов в ферромагнетиках доказано экспериментально. Прямым экспериментальным методом их наблюдения является метод порошковых фигур.

На тщательно  отполированную поверхность ферромагнетика наносятся водная суспензия мелкого  ферромагнитного порошка (магнетит). Частицы оседают преимущественно в местах максимальной неоднородности магнитного поля, т.е. на границах между доменами. Поэтому осевший порошок очерчивает границы доменов.

Дальнейшее развитие теории ферромагнетизма Френкелем  и Гейзенбергом, а также ряд  экспериментальных фактов позволили выяснить природу элементарных носителей ферромагнетизма.

В настоящий  момент установлено, что магнитные  свойства ферромагнетиков определяются спиновыми магнитными моментами  электронов. Установлено также, что  ферромагнитными свойства могут  обладать только кристаллические вещества, в атомах которых имеются недостроенные внутренние электронные оболочки с некомпенсированными спинами. В подобных кристаллах могут возникать силы, которые вынуждают спиновые магнитные моменты электронов ориентироваться параллельно друг другу, что и приводит к возникновению областей спонтанного намагничивания. Эти силы, называемые обменными, имеют квантовую природу – они обусловлены волновыми свойствами электронов.

Итак, рассмотрим более детально процессы, происходящие с ферромагнетиком при воздействии на него внешнего магнитного поля. 

Ферромагнетики.

Начальное намагничивание.

Под действием  внешнего магнитного поля, созданного током в катушке, наложенной на стальной магнитопровод, происходит процесс  ориентации доменов в магнитопроводе и смещение их границ. Это приводит к намагничиванию стального магнитопровода, причем намагниченность увеличивается с увеличением внешнего магнитного поля.

Намагниченность М ферромагнитного материала  растет только до предельного значения, называемого намагниченностью насыщения Мs. Зависимость намагниченности М от напряженности поля М(H) показана на рис. 2 штриховой линией. На том же рисунке показана линейная зависимость B0(H)=?0М. Складывая ординаты кривой ?0М(H) и прямой М0(H), получаем ординаты новой кривой B(H) – кривой первоначального намагничивания (рис 2). Кривую B(H) можно разделить на четыре участка:

1) почти линейный  участок 0а, соответствующий малым  напряженностям поля, показывает, что  магнитная индукция увеличивается  относительно медленно и почти пропорционально напряженности поля;

2) почти линейный  участок аб, на котором магнитная  индукция В растет также почти  пропорционально напряженности  поля, но значительно быстрее,  чем на начальном участке;

3) участок бв  – колено кривой намагничивания, который характеризует замедление роста индукции B;

4) участок магнитного  насыщения – участок, расположенный  выше точки в; здесь зависимость  снова линейная, но рост индукции B очень сильно замедлен по  сравнению со вторым. Магнитная  индукция, которая соответствует намагниченности насыщения, называется индукцией насыщения Bs.

Таким образом, зависимость магнитной индукции от напряженности поля у ферромагнитного  материала достаточно сложная и  не может быть выражена простой расчетной  формулой. Поэтому при расчете магнитных цепей, содержащих ферромагнетики, применяют снятые экспериментально кривые намагничивания B(H) магнитных материалов. Кривая намагничивания впервые была получена экспериментально в 1872 году профессором Московского университета А. Г. Столетовым.

Абсолютная магнитная  проницаемость ?a=?r?0 ферромагнетика определяется для произвольной точки А кривой намагничивания (рис. 3) через тангенс  угла наклона секущей 0А к оси  абсцисс, т.е.

Где mB, mH, m? - масштабы соответствующих величин.

Кривая изменения  магнитной проницаемости ?r для ферромагнитного материала дана на том же рис. 3. Как видно из графика, магнитная проницаемость с ростом напряженности поля изменяется в весьма широких границах, что затрудняет ее применение для расчетов. На кривой ?r(H) отмечают два характерных значения магнитной проницаемости:

1. начальное  (рис. 3)

2. максимальное

Начальная магнитная  проницаемость характеризует возможность  использования ферромагнетика в  слабых магнитных полях. Максимальная магнитная проницаемость определяет верхнюю границу использования материала. Так, например, для листовой электротехнической стали ?н=250?1000, а ?max=500?30000. 

Циклическое перемагничивание.

Рассмотрим процесс  перемагничивания ферромагнетиков.

Допустим, что  кольцевой магнитопровод из ферромагнитного материала не намагничен и тока в витках катушки нет, т.е. B=0 и H=0 (начало координат на рис. 4). При постепенном увеличении намагничивающего тока, т.е. МДС (магнито-движущая сила), а следовательно, и напряженности поля от нуля до некоторого наибольшего значения

магнитная индукция увеличивается по кривой начального намагничивания (Оа) и достигает  соответствующего максимального значения Ba. Если затем ток и напряженность  поля уменьшаются, то и магнитная  индукция уменьшается, при соответствующих  значениях напряженности магнитная индукция несколько больше, чем при увеличении напряженности. Кривая изменения магнитной индукции (участок aб на рис. 4) располагается выше кривой начального намагничивания. При нулевых значениях тока и напряженности поля магнитная индукция имеет некоторое значение Br, называемое остаточной индукцией (отрезок Об на рис. 4).

Таким образом, магнитная индукция в ферромагнитном материале зависит не только от напряженности  поля, но и от предшествующего состояния  ферромагнетика. Это явление называется гистерезисом. Оно обусловлено как бы внутренним трением, возникающим при изменении ориентации магнитных моментов доменов.

При изменении  направления намагничивающего тока, а, следовательно, и направления  напряженности поля и постепенном  увеличении тока обратного направления напряженность поля достигает значения Hc, называемого коэрцитивной силой (отрезок Ов), при котором магнитная индукция B=0. При дальнейшем увеличении тока и напряженности поля магнитопровод намагничивается в противоположном направлении и при напряженности поля Hг = -Ha магнитная индукция достигнет значения Bг = -Ba. Затем при уменьшении тока и напряженности поля до нуля магнитная индукция Bд становится равной -Bб. Наконец, при следующем изменении направления тока и напряженности поля и увеличения ее до прежнего значения На магнитная индукция увеличится также до прежнего значения Ba. Рассмотренный цикл перемагничивания ферромагнетика по кривой абвгдеа называется гистерезисным циклом (петлей гистерезиса).