Курс лекции по "Физике"

      1s np    (n = 2, 3, ...). Этот результат полностью согласуется с опытом.

      Собственные функции s-состояний (т. е. состояний с l = 0) оказываются не зависящими от углов и . Это можно записать следующим образом:

      Вероятность найти электрон в тонком шаровом  слое радиуса r и толщины dr согласно (66.1) равна .

      Выражение представляет собой плотность вероятности нахождения электрона на расстоянии r от ядра.

      Волновые  функции для l, отличных от нуля, распадаются на два множителя, один из которых зависит только от r, а другой — только от углов и . Таким образом, и в этом случае можно ввести понятие плотности вероятности нахождения электрона на расстоянии r от ядра, подразумевая под R(r) ту часть функции , которая зависит только от r.

      На  рис. 5 приведены плотности вероятности для случаев: 1) п = 1, l = 0; 2) п = 2, l = 1 и 3) п = 3, l = 2. За единицу масштаба для оси r принят радиус первой боровской орбиты. На графиках отмечены радиусы соответствующих боровских орбит. Как видно из рисунка, эти радиусы совпадают с наиболее вероятными расстояниями электрона от ядра.