Механическое движение. Относительность движения. Система отсчёта. Материальная точка. Траектория. Путь и перемещение. Мгновенная скорост

Взаимодействие  неподвижных электрических зарядов называют электростатистическим, или кулоновским, взаимодействием. Кулоновские силы можно изобразить графически (2 рисунка).

Кулоновская сила направлена вдоль прямой, соединяющей  заряжённые тела. Она является силой  притяжения при разных знаках зарядов и силой отталкивания при одинаковых знаках. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 

Билет 11.

Вопрос 1. Конденсаторы. Электроёмкость конденсатора. Энергия  заряжённого конденсатора. Применение конденсаторов.

Для накопления значительных количеств разноимённых электрических зарядов применяются конденсаторы. Конденсатор – это система двух проводников (обкладок), разделённых слоем диэлектрика, толщина которого мала по сравнению с размерами проводников. Так, например, две плоские металлические пластины, расположенных параллельно и разделённые диэлектриком, образуют плоский конденсатор. Если пластинам плоского конденсатора сообщить равные по модулю заряды противоположного знака, то напряжённость между пластинами будет в два раза больше, чем напряжённость одной пластины. Вне пластин напряжённость равна нулю.

Обозначаются  конденсаторы на схемах так:

• конденсатор постоянной ёмкости;
• конденсатор переменной ёмкости.

Электроёмкостью конденсатора называют величину, равную отношению заряда одной из пластин к напряжению между ними. Электроёмкость обозначается С.

По определению  С=q/U. Единицей электроёмкости является фарад (Ф). 1 фарад – это электроёмкость такого конденсатора, напряжение между обкладками которого равно 1 вольту при сообщении обкладкам разноимённых зарядов по 1 кулону.

Электроёмкость плоского конденсатора находится по формуле:

C=ee₀S/d,

где e₀ – электрическая постоянная, e - диэлектрическая постоянная среды, S – площадь обкладки конденсатора, d – расстояние между обкладками (или толщина диэлектрика).

Если  конденсаторы соединяются в батарею, то при параллельном соединении C₀=C₁+C₂ (рис.) При последовательном соединении 1/C₀=1/C₁+1/C₂ (рис.2)

В зависимости  от типа диэлектрика конденсаторы бывают воздушные, бумажные, слюдяные.

Конденсаторы  применяются для накопления электроэнергии и использования её при быстром разряде (фотовспышка), для разделения цепей постоянного и переменного тока, в выпрямителях, колебательных контурах и других радиоэлектронных устройствах. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 

Билет 12.

Вопрос 1. Работа и мощность в цепи постоянного тока. Электродвижущая сила. Закон Ома для полной цепи.

В электрическом  поле из формулы определения напряжения (U=A/q) легко получить выражение для расчёта работы переноса электрического заряда А=Uq, так как для тока заряд q=It, то работа тока: A=UIt, или A=I²Rt=U²/R×t.

Мощность  по определению N=A/t, следовательно, N=UI=I²R=U²/R.

Русский учёный Х. Ленц и английский учёный Джоуль опытным путём в середине прошлого века установили независимо друг от друга закон, который называется законом Джоуля-Ленца и читается так. При прохождении тока по проводнику количество теплоты, выделившейся в проводнике, прямо пропорционально квадрату силы тока, сопротивлению проводника и времени прохождения тока. Q=I²Rt.

Полная  замкнутая цепь представляет собой электрическую цепь, в состав которой входят внешние сопротивления и источник тока (рис.) Как один из участков цепи, источник тока обладает сопротивлением, которое называется внутренним, r.

Для того чтобы ток проходил по замкнутой  цепи, необходимо, чтобы в источнике тока зарядам сообщалась дополнительная энергия, она берётся за счёт работы по перемещению зарядов, которую производят силы неэлектрического поля. Источник тока характеризуется энергетической характеристикой, которая называется ЭЛС – электродвижущая сила источника. ЭДС – характеристика энергии неэлектрической природы в электрической цепи, необходимого для поддержания в ней электрического тока. ЭДС измеряется отношением работы сторонних сил по перемещению вдоль замкнутой цепи положительного заряда к этому заряду x=А_ст/q.

Пусть за время t через поперечное сечение проводника пройдёт электрический заряд q. Тогда работу сторонних сил при перемещении заряда можно записать так: А_ст=xq. Согласно определению силы тока q=It, поэтому A_ст=xIt. При совершении этой работы на внутреннем и внешнем участках цепи, сопротивления которых R и r, выделяется некоторое количество теплоты. По закону Джоуля-Ленца оно равно: Q=I²Rt+I²rt. Согласно закону сохранения энергии А=Q. Следовательно, x=IR+Ir. Произведение силы тока на сопротивление участка цепи часто называют падением напряжения на этом участке. Таким образом, ЭДС равна сумме падений напряжений на внутреннем и внешнем участках замкнутой цепи. Обычно это выражение записывают так: I=x/(R+r). Эту зависимость опытным путём получил Георг Ом, называется она законом Ома для полной цепи и читается так: сила тока в полной цепи прямо пропорциональна ЭДС источника тока и обратно пропорциональна полному сопротивлению цепи. При разомкнутой цепи ЭДС равна напряжению на зажимах источника и, следовательно, может быть измерена вольтметром. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 

Билет 13.

Вопрос 1. Магнитное поле, условие его существования. Действие на электрический  заряд; опыты, иллюстрирующие это действие. Магнитная  индукция.

В 1920 году датский физик Эрстед обнаружил, что магнитная стрелка поворачивается при пропускании электрического тока через проводник, находящийся около неё (рис.). В том же году французский физик Ампер установил, что два проводника, расположенные параллельно друг другу, испытывают взаимное притяжение, если ток течёт по ним в одну сторону, и отталкивание, если токи текут в разные стороны (рис. 2). Явление взаимодействия токов Ампер назвал электродинамическим взаимодействием. Магнитное взаимодействие движущихся электрических зарядов, согласно представлениям теории близкодействия, объясняется следующим образом: всякий движущийся электрический заряд создаёт в окружающем пространстве магнитное поле. Магнитное поле – особый вид материи, который возникает в пространстве вокруг любого переменного электрического поля.

С современной  точки зрения в природе существует совокупность двух полей – электрического и магнитного – это электромагнитное поле, оно представляет собой особый вид материи, т.е. существует объективно, независимо от нашего сознания. Магнитное поле всегда порождается переменным электрическим, и наоборот, переменное электрическое поле всегда порождает переменное магнитное поле. Электрическое поле, вообще говоря, можно рассматривать отдельно от –магнитного, так как носителями его являются частицы – электроны и протоны. Магнитное поле без электрического не существует, так как носителей магнитного поля нет. Вокруг проводника с током существует магнитное поле, и оно порождается переменным электрическим полем движущихся заряжённых частиц в проводнике.

Магнитное поле является силовым полем. Силовой  характеристикой магнитного поля называют магнитную индукцию (В). Магнитная индукция – это векторная физическая величина, равная максимальной силе, действующей со стороны магнитного поля на единичный элемент тока. B=F/Il. Единичный элемент тока – это проводник длиной 1 м и силой тока в нём 1 А. Единицей измерения магнитной индукции является тесла. 1 Н/А×м.

Магнитная индукция всегда порождается в плоскости  под углом 90⁰ к электрическому полю. Вокруг проводника с током магнитное поле также существует в перпендикулярной проводнику плоскости.

Магнитное поле является вихревым полем. Для графического изображения магнитных полей вводятся силовые линии, или линии индукции, - это такие линии, в каждой точке которых вектор магнитной индукции направлен по касательной. Направление силовых линий находится по правилу буравчика. Если буравчик ввинчивать по направлению тока, то направление вращения рукоятки совпадает с направлением силовых линий. Линии магнитной индукции прямого провода с током представляют собой концентрические окружности, расположенные в плоскости, перпендикулярной проводнику (рис. 3).

Как установил Ампер, на проводнике с током, помещённый в магнитное поле, действует сила. Сила, действующая со стороны магнитного поля на проводник с током, прямо пропорциональна силе тока, длине проводника в магнитном поле и перпендикулярной составляющей вектора магнитной индукции. Это и есть формулировка закона Ампера, который записывается так: F_A=IlBsina.

Направление силы Ампера определяют по правилу  левой руки. Если левую руку расположить так, чтобы четыре пальца показывали направление тока, перпендикулярная составляющая вектора магнитной индукции входила в ладонь, то отогнутый на 90⁰ большой палец покажет направление силы Ампера (рис. 4). B=Bsina. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 

Билет 14.

Вопрос 1. Полупроводники. Собственная  проводимость и примесная  проводимость полупроводников. Полупроводниковые  приборы и примеры  их практического  использования.

Полупроводники  – это вещества, удельное сопротивление которых убывает с повышением температуры, наличием примесей, изменением освещённости. По этим свойствам они разительно отличаются от металлов. Обычно к полупроводникам относятся кристаллы, в которых для освобождения электрона требуется энергия не более 1,5-2 эВ. Типичными полупроводниками являются кристаллы германия и кремния, в которых атомы объединены ковалентной связью. Природа этой связи позволяет объяснить указанные выше характерные свойства. При нагревании полупроводников их атомы ионизируются. Освободившиеся электроны не могут быть захвачены соседними атомами, так как все их валентные связи насыщены. Свободные электроны под действием внешнего электрического поля могут перемещаться в кристалле, создавая ток проводимости. Удаление электрона с внешней оболочки одного из атомов в кристаллической решетке приводит к образованию положительного иона. Этот ион может нейтрализоваться, захватив электрон. Далее, в результате переходов от атомов к положительным ионам происходит процесс хаотического перемещения в кристалле места с недостающим электроном. Внешне этот процесс хаотического перемещения воспринимается как перемещение положительного заряда, называемого “дыркой”. При помещении кристалла в электрическое поле возникает упорядоченное движение “дырок” – ток дырочной проводимости.

В идеальном  кристалле ток создаётся равным количеством электронов и “дырок”. Такой тип проводимости называют собственной проводимостью полупроводников. При повышении температура (или освещённости) собственная проводимость проводников увеличивается.

На проводимость полупроводников большое влияние  оказывают примеси. Примеси бывают донорные и акцепторные. Донорная примесь – это примесь с большей валентностью. При добавлении донорной примеси в полупроводнике образуются лишние электроны. Проводимость станет электронной, а полупроводник называют полупроводником n-типа. Например, для кремния с валентностью n=4 донорной примесью является мышьяк с валентность n=5. Каждый атом примеси мышьяка приведёт к образованию одного электрона проводимости.

Акцепторная примесь – это примесь с меньшей валентностью. При добавлении такой примеси в полупроводнике образуется лишнее количество “дырок”. Проводимость будет “дырочной”, а полупроводник называют полупроводником p-типа. Например, для кремния акцепторной примесью является индий с валентностью n=3. Каждый атом индия приведёт к образованию лишней “дырки”.

Принцип действия большинства полупроводниковых  приборов основан на свойствах p-n-перехода. При приведении в контакт двух полупроводниковых приборов p-типа и n-типа в месте контакта начинается диффузия электронов из n-области в p-область, а “дырок” – наоборот, из p- в n-область. Этот процесс будет не бесконечным во времени, так как образуется запирающий слой, который будет препятствовать дальнейшей диффузии электронов и “дырок”.

p-n-Контакт полупроводников, подобно вакуумному диоду, обладает односторонней проводимостью: если к p-области подключить “+” источника тока, а к n-области “-” источника тока, то запирающий слой разрушится и p-n-контакт будет проводить ток, электроны из n-области пойдут в p-область, а “дырки” из p-области в n-область (рис.). В первом случае ток не равен нулю, во втором – ток равен нулю. Это означает, что если к p-области подключить “-” источника, а к n-области – “+” источника тока, то запирающий слой расширится и тока не будет.

Полупроводниковый диод состоит из контакта двух полупроводников  p- и n- типа          . Полупроводниковые диоды имеют: небольшие размеры и массу, длительный срок службы, высокую механическую прочность, высокий коэффициент полезного действия, их недостатком является зависимость сопротивления от температуры.

В радиоэлектронике применяется также ещё один полупроводниковый  прибор: транзистор, который был  изобретён в 1948 г. В основе триода лежит не один, а два p-n-перехода. Основное применение транзистора – это использование его в качестве усилителя слабых сигналов по току и напряжению, а полупроводниковый диод применяется в качестве усилителя слабых сигналов по току и напряжению, а полупроводниковый диод применяется в качестве выпрямителя тока. После открытия транзистора наступил качественно новый этап развития электроники – микроэлектроники, поднявший на качественно иную ступень развитие электронной  техники, систем связи, автоматики. Микроэлектроника занимается разработкой интегральных микросхем и принципов их применения. Интегральной микросхемой называют совокупность большого числа взаимосвязанных компонентов – транзисторов, диодов, резисторов, соединительных проводов, изготовленных в едином технологическом процессе. В результате этого процесса на одном кристалле одновременно создаётся несколько тысяч транзисторов, конденсаторов, резисторов и диодов, до 3500. Размеры отдельных элементов микросхемы могут быть 1-5 мкм. Микропроцессор современной ЭВМ, размещённый на кристалле кремния размером 6х6 мм, содержит несколько десятков или даже сотен тысяч транзисторов.