dФ=IdSdW      (1.10)

Величина  I – лучистый поток, отнесенный к единичной площадке, перпендикулярной к излучению, и к единице телесного угла. Она называется интенсивностью лучистого потока или лучистым излучением в направлении оси телесного угла dW [3].

   2. Объемной плотностью лучистой  энергии называется энергия, содержащаяся  в единице объема пространства  V лучей с телесным углом dW при вершине.

   Полная  плотность лучистой энергии U определяется выражением:

                                 U=4pI/V      (1.11)

где V – скорость распространения излучения.

     
 

   Рис. 1.3.1 Малый конус V 

   3. Величины Ф, I, U можно подвергнуть спектральному разложению по частотам или длинам волн. Каждое излучение, обладающее конечной энергией, занимает конечный интервал частот или длин волн.

   Все приведенные энергетические характеристики излучения измеряются в механических единицах, например по произвольному  или тепловому действию. Так, в  системе СИ лучистый поток измеряется в ваттах (Вт), интенсивность излучения – в ваттах на стерадиан-квадратный метр (Вт/ср×м²), объемная плотность лучистой энергии – в джоулях на кубический метр (Дж/м³). Такие единицы применяются в теории теплового излучения, но в видимой области спектра характеризуют излучение по зрительному или световому ощущению, оцениваемому по действию света на глаз человека. Соответствующие характеристики и их единицы называются световыми, или фотометрическими.

   5. Силой света источника в заданном направлении называют световой поток посылаемый им в этом направлении и отнесенный к единице телесного угла.

   Единицей  силы света источника в системе  СИ служит кандела – это основная фотометрическая единица. Кандела (кд) – это сила света, излучаемого  в направлении нормали с 1/60 см² излучающей поверхности указанного светового эталона.

   Единица светового потока – люмен (лм) –  это световой поток, посылаемый источником в 1 кд внутрь телесного угла в 1 стерадиан.

   Интенсивность света обратно пропорциональна  квадрату расстояния до точечного источника

     I=Z/r²,      (1.12)

где Z – сила света источника.

   6. Световой поток, приходящийся  на единицу площади освещаемой  поверхности, называется освещенностью Е этой поверхности.

   Пусть источник точечный, а лучи падают под  углом q к нормали к освещаемой поверхности. Тогда

                                 dФ=ZdW=ZdScosq/r²

Разделив на  площадь поверхности dS, получим :

                                        ,     (1.13)

Таким образом, освещенность, создаваемая  точечным источником в отсутствие поглощения, обратно пропорциональна квадрату расстояния до него и прямо пропорциональна  косинусу угла между направлением падающих лучей и нормалью к освещаемой поверхности.

   Единица освещенности – люкс (лк) – освещенность, создаваемая световым потоком в 1 люмен, равномерно распределенным по площади 1 м² [3].

   7. Для протяженных источников вводится  понятие яркости В. Яркость поверхности – световой поток dФ, исходящий из площадки dS в рассматриваемом направлении, отнесенный у единице телесного угла и к единице видимой величины площадки, т. е. dScosq:

                                      (1.14)

где dZ=dФ/dW – сила света площадки dS (рис 1.3.2). Буква В снабжена индексом q, так как яркость зависит от угла q, под которым рассматривается площадка dS.

 
 

   Рис. 1.3.2 

   Единицей  яркости является кандела на квадратный метр (кд/м²). Это яркость плоской поверхности, сила света которой в перпендикулярном направлении составляет одну канделу с каждого квадратного сантиметра.

   8. Светимостью К называется полный световой поток, посылаемый единицей светящейся поверхности в одну сторону, т. е. в телесный угол W=2p. Ее единица такая же, что и единица освещенности, т. е. лм/м². Так как световой поток с единицы поверхности в телесный угол dW равен dФ=B_qcosqdW, то

                               (1.15)

Для поверхностей, излучающих по закону Ламберта (т. е. поверхностная  яркость не зависит от направления излучения), яркость В_q=В не зависит от угла q, поэтому

                                    К=pВ      (1.16)

Область явлений, излучаемых оптикой обширна. Оптические явления связаны с  явлениями, изучаемые в других разделах физики, а оптические методы исследования относятся к наиболее точным. Оптике на протяжении длительного времени принадлежала ведущая роль в очень многих фундаментальных исследованиях и развитии основных физических воззрений.

   Изучение  геометрической оптики в школе начинается обычно с изучения законов распространения, отражения и преломления света. Законы эти никак не обобщаются, границы применимости не оговариваются (например, требование однородности и изотропности среды для прямолинейного распространения света). В результате учащиеся допускают ошибки при объяснении таких явлений, как миражи.

   Этих  недочетов можно избежать, если в  преподавании основных понятий геометрической оптики использовать принцип Ферма.

   При обсуждении законов геометрической оптики с учащимися, учитель применяет  принцип Ферма, который заключается в утверждении, что действительный путь распространения света из одной точки в другую есть тот путь, для прохождения которого свету требуется минимальное (или максимальное) время по сравнению с любым другим геометрическим возможным путем между теми же точками. Отсюда сразу же следует справедливость закона прямолинейного распространения света, но при условии изотропности и однородности окружающей среды [5].

   Другими словами, скорость света должна быть одинаковой во всех точках и во всех направлениях. При нарушении этого условия свет перестает распространяться по прямой.

    Закон отражения  света: угол отражения равен углу падения (рис. 1.3.3) 
 
 
 
 

   Рис. 1.3.3

   Пусть свет от источника попадает к наблюдателю  Q отразившись от границы раздела сред АВ. Геометрически легко доказать, что из всех возможных траекторий светового луча 1, 2 и 3 самой короткой будет та, где углы, образуемые падающим (SO) и отраженным (OQ) лучами с перпендикуляром ON, восстановленным к границе раздела в точке падения равны, причем, оба луча и нормаль лежат в одной плоскости.

   Закон преломления света.

   Пусть свет от источника S попадает в точку Q, проходя через границу раздела сред АВ (рис. 1.3.4)

     
 
 
 
 
 
 
 

   Рис. 1.3.4

   V₁ – скорость света в среде I;  V₂ – в среде II, х – расстояние от проекции источника на плоскость раздела до точки падения луча. Тогда длина пути света:

               в среде I: 

           в среде II: 

   Общее время прохождения луча от источника  S до точки Q:

                                 

   Приравнивая первую производную по х к нулю ( ), находим минимум и получаем:

                                 

   Поскольку a>b (экспериментальный факт),  V₁>V₂, т. е. скорость света в оптически более плотной среде меньше [5].

   Очевидно, что использование принципа Ферма позволяет дать общий подход к законам геометрической оптики и обеспечивает лучшее усвоение материала учащихся.

   В рамках программы по физике для средней  школы на изучение раздела "Световые явления" отводится 10 часов. Этот раздел включает темы:

   1. Источники света. Прямолинейное  распространение света. Объяснение  солнечного и лунного затмений.

   2. Отражение света. Законы отражения.  Плоское зеркало.

   3. Преломление света. Линза. Фокусное  расстояние линзы. Построение  изображений, даваемых линзой. Оптическая сила линзы. Фотоаппарат. Глаз. Очки.

   Таким образом, программа по физике для  средней школы содержит достаточный  объем знаний по оптике, но в значительном усовершенствовании нуждается методика ее изложения.

   В данной работе представлены некоторые  методические разработки уроков по геометрической оптике в рамках школьной программы.

 

Глава 2. Методические разработки уроков в геометрической оптике в курсе  физики средней школы.

§2.1 Урок на тему "Законы геометрической оптики" в 11 классе с разноуровневым обучением учащихся.

 

   Дифференциация  обучения является необычайно сложной  задачей потому, что учащиеся различаются  знаниями, умственным развитием, работоспособностью, памятью, наклонностями и т. д. При  ориентации на среднего ученика замедляется  темп работы ученика с высоким умственным развитием, быстрой реакцией, направленным вниманием. При этом слабые учащиеся не могут воспринимать материал, не рассчитанный на их способности и подготовку.

   Тем не менее, проблема дифференцированного  подхода к учащимся разрешима. Для старших классов она частично решается введением факультативов, специализированных школ и классов (с тем или иным уклоном), так же необходимо разрабатывать уроки с использованием дифференцированного обучения [6].

   Предлагаю рассмотреть один из уроков по оптике в 11 классе, на котором используется дифференцированное разноуровневое обучение [7].

   На  предыдущем занятии (а это был  урок-лекция на тему "Волновые и квантовые  свойства света") учащимся было предложено подготовиться к уроку на тему "Геометрическая оптика". К сожалению этот материал забыт в 11 классе, так как перенесен для изучения в 8. Домашнее задание состоит из двух частей и заранее разделено по степени сложности на три уровня:

   Часть первая – повторение материала.

   Уровень I (наиболее простой) – повторить формулировки понятий и законов из учебника "Физика-8":

   1) линзы, их виды, основные линии  и точки;

   2) характеристика линз – оптическая  сила;