Контрольная работа по «Технологиям металлов и сварке»

     Теория  дислокаций позволила объяснить, почему реальная  прочность металлов разительно отличается от теоретической прочности (подсчитанной с учетом сил межатомного  взаимодействия).

     Представим  себе, что в кристаллической решетке  по каким-либо причинам появилась лишняя полуплоскость атомов, так называемая экстраплоскость Q (рис. 1.4). Край 3–3' такой плоскости образует линейный дефект (несовершенство) решетки, который называют краевой дислокацией. Если такая дислокация находится вверху, то ее считают положительной и обозначают знаком ┬; краевую дислокацию, находящуюся внизу (отрицательную), обозначают знаком ┴.  

     

     Рисунок 1.4. Дислокация в  кристаллической  решетке.

     Краевая дислокация может  простираться в  длину на многие тысячи периодов решетки, ее линия не  может быть прямой и, обладая  поверхностным натяжением, она  стремится замкнуться в контур. Вокруг дислокации возникает зона  упругого искажения решетки. Ширина дислокаций, т. е. расстояние от  центра дефекта до места решетки без  искажения, невелика и равна  нескольким межатомным расстояниям.

     Вследствие  искажения решетки в районе дислокации последняя легко может смещаться  вправо или влево от нейтрального положения и устанавливать связь  краевых своих атомов 3 с атомами 1 (см. рис. 1.4), а соседняя справа (слева) полуплоскость будет при этом переходить в промежуточное положение,  превращаясь тем самым в экстраплоскость и образуя дислокацию вдоль краевых атомов 2 и т. д. Таким образом,  дислокация может перемещаться (вернее – передаваться как эстафета) вдоль некоторой плоскости скольжения, расположенной перпендикулярно к экстраплоскости Q.

     Дислокации  в металлах можно наблюдать с  помощью электронного микроскопа.

     Теоретически, при элементарном пластическом сдвиге (рис. 1.5), если учесть силы межатомного взаимодействия для каждой пары  сопряженных атомов (относительно плоскости скольжения АА) 1–1', 2–2' и т. д. и учитывая, что в плоскости скольжения реального металлического кристалла имеется около 1014 атомов на каждый см² сечения, требуется чрезвычайно большое усилие (для технического железа, как уже отмечалось, в десятки раз большее, чем это реально наблюдается).

     Согласно  дислокационной теории пластический сдвиг  в металле следует рассматривать  как процесс эстафетного перемещения  дислокаций. Упрощенная схема этого  процесса представлена на рис. 1.6.

     В результате наличия дислокации (рис. 23а) в кристалле по обе стороны скольжения АА возникает искаженное состояние кристаллической решетки с нарушением порядка идеальных связей между атомами. В этом случае достаточно будет приложить небольшое внешнее усилие Р (значительно меньше силы Р для идеальной решетки–рис. 1.6б), чтобы вызвать распростране-

     

     Рисунок 1.5. Пластический сдвиг в идеальной  кристаллической  решетке:

     

     Рисунок 1.6. Дислокационная схема пластического  сдвига.

ние волны  последовательных частных смещений вертикальных рядов атомов над плоскостью  скольжения АА, не превосходящих по величине одного межатомного  расстояния. В результате прохождения этой волны  дислокация, как своеобразная эстафета, будет последовательно передаваться рядам атомов 3, 4... и в некоторый момент займет положение,  представленное на рис. 1.6в. В итоге же передачи движения от частного смещения ряда атомов 1 дислокация выйдет на поверхность и исчезнет, как это показано на рис. 1.6г. Итак, конечным результатом перемещения дислокации вдоль плоскости скольжения АА явился сдвиг на одно межатомное расстояние, причем для осуществления этого сдвига понадобилось значительно меньшее усилие, чем при отсутствии дислокации.

     Отсюда  можно сделать вывод, что процесс  сдвига в кристалле  происходит тем  легче, чем больше дислокаций имеется  в металле. Наоборот, чем меньше в  металле таких дислокаций, тем  меньше  возможностей для сдвига и тем прочнее металл. В металле, в котором не  образуются дислокации, сдвиг возможен только за счет одновременного смещения (как целого) одной части  кристалла относительно другой.

     В этом случае прочность бездислокационного металла должна быть равна теоретической (точка 1 на рис. 1.7). Прочность нитевидных металлических кристаллов – так называемых усов (точка 2 на рис. 1.7) – оказалась ближе к теоретической, что, согласно,  предположениям, обусловлено весьма малым количеством дислокаций. Так, например, для нитевидных  кристаллов железа предел прочности на разрыв составляет 140 МН/м2 (МПа).

     Большое повышение прочности металла  с увеличением  совершенства его  кристаллического строения (на примере  нитевидных  кристаллов) является убедительным  подтверждением теории дислокации.

     Кроме получения бездислокационных металлических  кристаллов существует другой путь  упрочнения металлов. Оказывается, что  реальная прочность металлов падает с увеличением числа  дислокаций только вначале. Достигнув минимального значения при некоторой критической  плотности дислокаций (рис. 1.7),реальная прочность вновь начинает возрастать. Повышение реальной прочности с возрастанием плотности дислокаций объясняется тем, что при этом возникают не только параллельные друг другу дислокации, но и дислокации в разных плоскостях и направлениях. Такие дислокации будут мешать друг другу перемещаться, т. е. в элементарный акт пластической  деформации будет вовлекаться одновременно все большее число атомов, и реальная прочность металла повысится.

     Традиционными способами упрочнения металлов, ведущими к увеличению плотности дислокаций, являются механический наклеп, измельчение  зерна и общее фрагментирование кристаллов в результате термообработки. Некоторые давно известные методы легирования (например, внесение в решетку  основного металла чужеродных  атомов), создающие всякого рода несовершенства и искажения  кристаллической  решетки, препятствуют свободному перемещению  дислокаций или блокируют их. Сюда же относятся способы образования  структур с так называемыми упрочняющими фазами (например,  дисперсионное  твердение).  
 

     

     Рисунок 1.7. Зависимость прочности от плотности дислокаций: I — теоретическая прочность; 2 — прочность монокристальных нитей («усов»); 3 — практическая прочность отожженного металла; с — закаленной стали: 6 — стали после термомеханической обработки; в — мартенситостареющие стали

     Однако  во всех этих случаях упрочнение далеко не достигает теоретического значения. Следовательно, в той или иной степени наличие дислокаций в  реальном металлическом кристалле  является причиной понижения его  прочности за счет проявления способности  пластически деформироваться при  напряжениях, меньших теоретического уровня.

     Следует отметить, что взаимодействия дислокаций друг с другом и с другими дефектами  металла настолько сложны, что  на основе  простых дислокационных теорий нельзя предсказывать прочность  твердых тел. Однако, теория дислокаций позволяет качественно  характеризовать  процессы деформации, разрушения и  упрочнения твердых тел.

     Теория  дислокаций на сегодняшний день стала  неотъемлемой частью физики твердого тела и физического металловедения. Все процессы, протекающие в металлах и сплавах, а также  формирование их свойств неразрывно связаны с  характером и плотностью дефектов кристаллического строения и, в первую очередь, дислокаций. Так, пластическая деформация, обычно представляющая собой внутризеренный сдвиг, осуществляется, как об этом было сказало выше, путем движения дислокаций.

     Теория  дислокаций объясняет зависимость  между деформациями и напряжениями, вскрывает причины деформационного  упрочнения (наклепа). Чем больше плотность  дислокаций при  равномерном их распределении, тем выше прочность металла.

     Упрочнение  твердых растворов нельзя объяснить  без учета взаимодействия растворенных атомов с дефектами  кристаллического строения и, в первую очередь, с дислокациями.

     Вокруг  дислокаций могут создаваться скопления  чужеродных атомов, получивших название «атмосфер Котредла». Образование  таких скоплений (особенно внедренными  атомами) может в  значительной степени  затруднять движение дислокаций увеличивая тем самым сопротивление пластической деформации.

     Процесс разрушения металлов невозможно объяснить, не основываясь на теории дислокаций, поскольку  разрушение и пластическая деформация неразрывно связаны между  собой. Предложены различные дислокационные модели образования  зародышей трещин, возникающих благодаря скоплению  дислокаций перед барьерами.

     Не  привлекая теорию дислокаций, нельзя объяснить ползучесть металлов, поскольку  она определяется процессами скольжения и «переползания» дислокаций.

     Дислокации  оказывают существенное влияние  на процесс диффузии. Так как дислокации могут быть источником вакансий (атомных  дырок в кристаллической решетке), то они способствуют ускорению  диффузионных процессов. Дислокации могут уменьшать  работу  образования зародышей  новой фазы, являясь областями  преимущественного ее выделения (например, при дисперсионном твердении).

     Теория  дислокаций описывает характер взаимодействия  дислокации с дисперсными частицами  других фаз и вскрывает причины  упрочнения стареющих сплавов.

     Итак, многие вопросы металловедения неразрывно связаны с  теорией дислокаций. Теория дислокаций подсказала пути реализации скрытых резервов прочности металлов, заключающиеся в более  полном использовании сил межатомных связей в кристаллической  решетке. Это  выразилось, в частности, в разработке принципиально новых, практически  бездислокационных материалов —  нитевидных  кристаллов металлов и  других кристаллических веществ (графита, окислов и др.), обладающих чрезвычайно  высокой прочностью в повышении  прочности ранее известных марок  стали путем комбинированной  термомеханической обработки (ТМО).

     Дислокационная  теория служит дальнейшему развитию  металловедения и его практического  приложения. 
 

2. Контрольное задание №2

 

1. Задача  №1.

 
 

     Определить  несущую способность N, кН,  прямого растянутого стыкового шва двух листов сечением 500х25мм, из стали С275. Контроль качества шва – визуальный.

     

           Рисунок 2.1

     Решение. Определяем расчетное сопротивление стали и сварного соединения, используя данные таблицы 51, /3/. Для листовой стали С275 толщиной  25мм  расчетное  сопротивление  по  пределу  текучести

     R_y = 270 МПа (27 кН/см²); для сварного стыкового соединения, работающего на растяжение и при отсутствии физического контроля качества шва расчетное сопротивление по  таблице 3, /3/,  R_wy =  0,85R _y  =  0,85∙270  =

= 229,5 МПа = 22,95 кН/см².

     Расчетная длина сварного стыкового шва  l_w = b - 2t,  отсюда  l_w =  500 - 2∙25  = 450мм.

     Несущую способность стыкового шва N, кН, определяем из условия обеспечения прочности сварных стыковых соединений, определяемых по формуле (146), /3/

                                                 

,                                         (1)

откуда

                                               

,                                        (2)

где:  t – толщина свариваемых листов, t = 25мм = 2,5см;

        l_w – расчетная длина сварного шва, l_w = 450мм = 45см;

        R_wy – расчетное сопротивление стыкового шва, R_wy = 22,95кН/см²;

       - коэффициент условий работы, принимаемый по таблице 6,/3/   =0,95; 

     

2,5 ∙ 45 ∙ 22,95 ∙ 0,95 = 2452,78 кН  

     Ответ. Несущая способность стыкового шва 2452,78 кН.  
 

2. Задача  №2

 
 

     Определить  какой расчетный изгибающий момент , , может выдержать сварной стыковой шов двух листов размерами 500х25 мм из стали С275. Сварка ручная с выводом концов шва за пределы стыка; контроль качества сварки – физический, рисунок 2.2.

     

     Рисунок 2.2