Особенности лазерного излучения

Содержание

Введение…………………………………………………………….…………3

1. Особенности  лазерного излучения…………………………………...…5

2. Лазерная  технология……………………………………………….……12

3. Применение лазеров в военной технике (лазерная локация) ……..…14

     3.1 наземная локация …………………………………………………...14

     3.2 голографические индикаторы на лобовом стекле……………..…17

Список  используемой литературы………………………………………...21 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 

Введение 

Одним из самых замечательных достижений физики второй половины двадцатого века было открытие физических явлений, послуживших  основой для создания удивительного  прибора -оптического квантового генератора, или лазера.

Первые  расчеты, касающиеся возможности создания лазеров, и первые патенты относились главным образом к газовым  лазерам, так как схемы энергетических уровней и условия возбуждения  в этом случае более понятны, чем  для веществ в твердом состоянии. Однако первым был открыт рубиновый  лазер, хотя вскоре был создан и газовый  лазер. В конце 1960 г. Джаван,

Беннет  и Херриотт создали гелий-неоновый лазер, работающий в инфракрасной области  на ряде линий в районе 1 мк. В последующие  два года гелий-неоновый лазер был  усовершенствован, а также были открыты  другие газовые лазеры, .работающие в инфракрасной области, включая  лазеры с использованием других благородных  газов и атомарного кислорода. Однако наибольший интерес к газовым  лазерам был вызван открытием  генерации гелий- неонового лазера на красной линии 6328 А при условиях, лишь незначительно отличавшихся от условий, при которых была получена генерация в первом газовом лазере. Получение генерации в видимой  области спектра стимулировало  интерес не только к поискам дополнительным переходов такого типа, но и к  лазерным применениям, так как при  этом были открыты многие новые и  неожиданные явления, а лазерный луч получил новые применения в качестве лабораторного инструмента. Два года, последовавшие за открытием  генерации на линии 6328 А, были насыщены большим количеством технических  усовершенствований, направленных главным  образом на достижение большей мощности и большей компактности этого типа лазера. Тем временем продолжались поиски новых длин волн и были открыты многие инфракрасные и несколько новых переходов в видимой области спектра. Наиболее важным из них является открытие Матиасом и сотр. импульсных лазерных переходов в молекулярном азоте и в окиси углерода. 

Следующим наиболее важным этапом в развитии лазеров было, по-

-видимому, открытие Беллом в конце 1963 г. лазера, работающего на ионах  ртути. Хотя лазер на ионах  ртути сам по себе не оправдал  первоначальных надежд на получение  больших мощностей в непрерывном  режиме в красной и зеленой  областях спектра, это открытие  указало новые режимы разряда,  при которых могут быть обнаружены  лазерные переходы в видимой  области спектра. Поиски таких  переходов были проведены также  среди других ионов. Вскоре  было обнаружено, что ионы аргона  представляют собой наилучший  источник лазерных переходов  с большой мощностью в видимой  области и что на них может  быть получена генерация в  непрерывном режиме . В результате  дальнейших усовершенствований  аргонового лазера в непрерывном  режиме была получена наиболее  высокая мощность, какая только  возможна в видимой области.  В результате поисков была  открыта генерация на 200 ионных  переходах, сосредоточенных главным  образом в видимой, а также  в ультрафиолетовой частях спектра.  Такие поиски, по-видимому, еще не  окончены; в журналах по прикладной  физике и в технических журналах  часто появляются сообщения о  генерации на новых длинах  волн, 

Тем временем .технические усовершенствования лазеров  быстро расширялись, в результате чего исчезли многие “колдовские” ухищрения  первых конструкций гелий-неоновых и других газовых лазеров.

Исследования  таких лазеров, начатые Беннетом , продолжались до тех пор, пока не был  создан гелий-неоновый лазер, который  можно установить на обычном столе  с полной уверенностью в том, что  лазер будет функционировать  так, как это ожидалось при  его создании. Аргоновый ионный лазер  не исследован столь же хорошо; однако большое число оригинальных работ  Гордона Бриджеса и сотр. позволяет  предвидеть в разумных пределах возможные  параметры такого лазера. 

На протяжении последнего года появился ряд интересных работ, посвященных газовым лазерам, однако еще слишком рано определять их относительную ценность. Ко всеобщему  удивлению наиболее важным достижением  явилось открытие Пейтелом генерации  вынужденного излучения в СО2 на полосе 1,6 мк с высоким к.п.д.выходная мощность в этих лазерах может  быть доведена до сотен ватт,что  обещает открыть целую новую  область лазерных применений. 

1. Особенности лазерного  излучения 

Одним из самых замечательных достижений физики второй половины двадцатого века было открытие физических явлений, послуживших  основой для создания удивительного  прибора -оптического квантового генератора, или лазера.

Лазер представляет собой источник монохроматического когерентного света с высокой  направленностью светового луча. Само слово “лазер” составлено из первых букв английского словосочетания, означающего усиление света в  результате вынужденного излучения”.

Действительно, основной физический процесс, определяющий действие лазера, - это вынужденное  испускание излучения. Оно происходит при взаимодействии фотона с возбужденным атомом при точном совпадении энергии  фотона с энергией возбуждения атома (или молекулы)

В результате этого взаимодействия атом переходит  в невозбужденное состояние, а избыток  энергии излучается в виде нового фотона с точно такой же энергией, направлением распространения и  поляризацией, как и у первичного фотона. Таким образом, следствием данного  процесса является наличие уже двух абсолютно идентичных фотонов. При  дальнейшем взаимодействии этих фотонов  с возбужденными атомами, аналогичными первому атому, может возникнуть “цепная реакция” размножения одинаковых фотонов,

“летящих” абсолютно точно в одном направлении, что приведет к появлению узконаправленного  светового луча. Для возникновения  лавины идентичных фотонов необходима среда, в которой возбужденных атомов было бы больше, чем невозбужденных, поскольку при взаимодействии фотонов  с невозбужденными атомами происходило  бы поглощение фотонов. Такая среда  называется средой с инверсной населенностью  уровней энергии. 

Итак, кроме  вынужденного испускания фотонов возбужденными  атомами происходят также процесс  самопроизвольного, спонтанного испускания фотонов при переходе возбужденными  атомами в невозбужденное состояние  и процесс поглощения фотонов  при переходе атомов из невозбужденного  состояния в возбужденное. Эти  три процесса, сопровождающие переходы атомов в возбужденные состояния  и обратно, были постулированы А.Эйнштейном в 1916 г. 

Если  число возбужденных атомов велико и  существует инверсная выделенность уровней (в верхнем, возбужденном состоянии  атомов больше, чем в нижнем, невозбужденном), то первый же фотон, родившийся в результате спонтанного излучения, вызовет  всенарастающую лавину появления идентичных фотонов. Произойдет усиление спонтанного  излучения.

На возможность  усиления света в среде с инверсной  населенностью за счет вынужденного испускания впервые указал в 1939 г. советский  физикВ.А.Фабрикант, предложивший создавать  инверсную населенность в электрическом  разряде в газе. 

При одновременном  рождении ( принципиально это возможно) большого числа спонтанно испущенных фотонов возникнет большое число  лавин, каждая из которых будет распространяться в своем направлении, заданном первоначальным фотоном соответствующей лавины. В результате мы получим потоки квантов  света ,но не сможем получить ни направленного  луча, ни высокой монохроматичности, так как каждая лавина инициировалась собственным первоначальным фотоном. Для того чтобы среду с инверсной  населенностью можно было использовать для генерации лазерного луча, т. е. направленного луча с высокой  монохроматичностью, необходимо “снимать”  инверсную населенность с помощью  первичных фотонов, уже обладающих одной и той же энергией,совпадающей  с энергией данного перехода в  атоме. В этом случае мы будем иметь  лазерный усилитель света. 

Существует, однако, и другой вариант получения  лазерного луча, связанный с использованием системы обратной связи. Спонтанно  родившиеся фотоны, направление распространения  которых не перпендикулярно плоскости  зеркал, создадут лавины фотонов, выходящие за пределы среды. В то же время фотоны, направление распространения которых перпендикулярно плоскости зеркал, создадут лавины, многократно усиливающиеся в среде вследствие многократного отражения от зеркал. Если одно из зеркал будет обладать небольшим пропусканием, то через него будет выходить направленный поток фотонов перпендикулярно плоскости зеркал. При правильно подобранном пропускании зеркал, точной их настройке относительно друг друга и относительно продольной оси среды с инверсной населенностью обратная связь может оказаться настолько эффективной, что излучением “вбок” можно будет полностью пренебречь по сравнению с излучением, выходящим через зеркала. На практике это, действительно, удается сделать. Такую схему обратной связи называют оптическим резонатором, и именно этот тип резонатора используют в большинстве существующих лазеров. 

В 1955 г. одновременно и независимо Н.Г. Басовым  и А. М. Прохоровым в СССР и Ч. Таунсом  в США был предложен принцип  создания первого в мире генератора квантов электромагнитного излучения  на среде с инверсной населенностью, в котором вынужденное испускание в результате использования обратной связи приводило к генерации  чрезвычайно монохроматического излучения. 

Спустя  несколько лет, в 1960 г., американским физиком Т. Мейманом был запущен  первый квантовый генератор оптического  диапазона - лазер, в котором обратная связь осуществлялась с помощью  описанного выше оптического резонатора, а инверсная населенность возбуждалась в кристаллах рубина, облучаемых излучением ксеноновой лампы-вспышки.

Рубиновый кристалл представляет собой кристалл оксида алюминия АL2О3 с небольшой  добавкой = О,05% хрома. При добавлении атомов хрома прозрачные кристаллы  рубина приобретают розовый цвет и поглощают излучение в двух полосах ближней ультрафиолетовой области спектра.

Всего кристаллами рубина поглощается  около 15% света лампы-вспышки.

При поглощении света ионами хрома происходит переход  ионов в возбужденное состояние  В результате внутренних процессов  возбужденные ионы хрома переходят  в основное состояние не сразу, а  через два возбужденных уровня. На этих уровнях происходит накопление ионов, и при достаточно мощной вспышке  ксеноновой лампы возникает инверсная  населенность между промежуточными уровнями и основным уровнем ионов  хрома. 

Торцы рубинового стержня полируют, покрывают  отражающими интерференционными пленками, выдерживая при этом строгую параллельность торцов друг другу. 

При возникновении  инверсии населенностей уровней  ионов хрома в рубине происходит лавинное нарастание числа вынужденно испущеных фотонов,и обратной связи  на оптическом резонаторе, образованном зеркалами на торцах рубинового стержня, обеспечивает формирование узконаправленного  луча красного света. Длительность лазерного  импульса==0.0001 с, немного короче длительности вспышки ксеноновой лампы. Энергия  импульса рубинового лазера около 1ДЖ. 

С помощью  механической системы (вращающееся  зеркало) или быстродействующего электрического затвора можно “включить “  обратную связь(настроить одно из зеркал) в момент достижения максимальной инверсии населенностей и, следовательно, максимального  усиления активной среды. В этом случае мощность индуцированного излучения  будет чрезвычайно велика и инверсия населенности “снимется” вынужденным  излучением за очень короткое время.

В этом режиме модулированной добротности  резонатора излучается гигантский импульс  лазерного излучения. Полная энергия  этого импульса останется приблизительно на том же уровне, что и в режиме “свободной генерации”, но вследствие сокращения в сотни раз длительности импульса также в сотни раз  возрастает мощность излучения, достигая значения=100000000Вт.